(или
В), а ниже этой температуры должна возникать спонтанная намагниченность. Но при построении кривой намагничивания для железа мы этого как раз и не обнаружили. Железо становится постоянно намагниченным только
после того, как мы его «намагнитим». А в соответствии с только что высказанными идеями оно должно намагничиваться само! Что же неверно? Оказывается, что если вы рассмотрите
достаточно маленький кристалл железа или никеля, то увидите что он и впрямь полностью намагничен! А большой кусок железа состоит из массы таких маленьких областей, или «доменов», которые намагничены в различных направлениях, так что
средняя намагниченность в большом масштабе оказывается равной нулю. Однако в каждом маленьком домене железо все
же намагничивает само себя, причем
М приблизительно равно M
>н>ac. Как следствие этой доменной структуры свойства большого куска материала должны быть совершенно отличны от микроскопических, как это и оказывается на самом деле.
* В системе, которой пользуется здесь автор, В=Н+1/e>0c>2 М, но
D=e>0E+P. В старой, доброй системе единиц писали В=m>0Н=(1/e>0c>2)Н и
D=e>0Е или В=(Н+4pМ) и D=Е+4pР. Надо быть очень внимательным, когда формулы для магнетиков пишутся по аналогии с формулами для диэлектриков (ср. § 6).— Прим. ред.
* Или, если хотите, ток I на каждой грани может быть поровну; распределен на кубиках с двух сторон.
* Если бы все «другие» заряды находились на проводниках, то r>др было бы тем же самым, что и r>своб в гл. 10 (вып. 5).
Глава 37
МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ
§ 1.Сущность ферромагнетизма
§ 2.Термодинамические свойства
§ 3. Петля гистерезиса
§ 4.Ферромагнитные материалы
§ 5.Необычные магнитные материалы
§ 1. Сущность ферромагнетизма
В этой главе мы поговорим об особенностях и поведении ферромагнетиков и некоторых других необычных магнитных материалов. Но перед тем как приступить к этой теме, я сделаю маленький обзор некоторых вопросов общей теории магнитов, которые мы изучали в предыдущей главе.
Мы сначала представили себе «магнитные» токи, текущие внутри материала и порождающие магнетизм, а затем стали их описывать через объемную плотность токов j>м>ar=СXM. Заметьте, что эти токи нереальные. Даже когда намагниченность вещества однородна, токи в нем на самом деле не исчезают полностью: круговые токи электрона в одном атоме и круговые токи электрона в другом атоме, перекрываясь, не дают в сумме точно нуль. Даже внутри каждого отдельного атома распределение магнетизма
